000838686 001__ 838686 000838686 005__ 20240610120928.0 000838686 037__ $$aFZJ-2017-07252 000838686 082__ $$a530 000838686 1001_ $$0P:(DE-HGF)0$$aKirch, Klaus$$b0$$eCorresponding author 000838686 245__ $$aElektrische Dipolmomente gesucht 000838686 260__ $$aWeinheim$$bWiley-VCH$$c2017 000838686 3367_ $$2DRIVER$$aarticle 000838686 3367_ $$2DataCite$$aOutput Types/Journal article 000838686 3367_ $$0PUB:(DE-HGF)16$$2PUB:(DE-HGF)$$aJournal Article$$bjournal$$mjournal$$s1521026710_32375 000838686 3367_ $$2BibTeX$$aARTICLE 000838686 3367_ $$2ORCID$$aJOURNAL_ARTICLE 000838686 3367_ $$00$$2EndNote$$aJournal Article 000838686 520__ $$aDer Titel mag erstaunlich klingen, sind doch elektrische Dipolmomente in vielen Systemen wie dem Wassermolekül wohlbekannt. In (sub-)atomaren Teilchen sind sie jedoch mit der Verletzung grundlegender Symmetrien verbunden und eng verknüpft mit einer der großen Fragen der Teilchenphysik und Kosmologie: Warum leben wir in einer Welt, in der Materie dominiert, obwohl nach der gängigen Urknalltheorie am Anfang des Universums Materie und Antimaterie im Gleichgewicht standen?Elektrische Dipolmomente entstehen in der makroskopischen Welt, wenn positive und negative Ladungsträger unterschiedliche räumliche Verteilungen haben. Für zwei entgegengesetzt geladene Punktladungen Q beträgt das elektrische Dipolmoment der Verbindungsvektor von der negativen zur positiven Ladung ist. Naiv erwartet man demnach bei einem Wassermolekül ein Dipolmoment, das dem Abstand der Wasserstoffatome zum Sauerstoffatom (etwa 10–8 cm) multipliziert mit der Elementarladung e entspricht, also 10–8 e · cm. Dieses Ergebnis kommt dem experimentellen Wert von 3,8 · 10–9 e · cm recht nahe. Analog folgt für ein Neutron, das aus zwei d-Quarks und einem u-Quark aufgebaut ist und einen Durchmesser von 10–13 cm besitzt, ein Dipolmoment von 10–13 e · cm. Experimente haben bislang jedoch nur einen mit Null verträglichen Wert ergeben. Die experimentelle Messunsicherheit lässt auf eine obere Grenze von etwa 3 · 10–26 e · cm schließen – ein Wert, der um 13 Größenordnungen unter der naiven Abschätzung liegt! Die elektroschwache Wechselwirkung des Standardmodells der Teilchenphysik sagt sogar einen Wert kleiner als 10–31 e · cm voraus.Daher stellt sich die Frage, warum die elektrischen Dipolmomente (EDM) subatomarer bzw. atomarer Teilchen so klein sind, obwohl in klassischen Systemen wie Plattenkondensatoren, Dioden oder Batterien und in gewissen Molekülen die geometrisch zu erwartenden Resultate auftreten. Die Ursache hierfür liegt darin, dass die Ausrichtung und Existenz des EDM-Vektors dieser Teilchen mit der expliziten Brechung diskreter Symmetrien verknüpft sind. Konkret sind das die Parität (P) und die Zeitumkehrinvarianz (T), die empirisch nur sehr schwach verletzt sind (Infokasten Parität, Zeitumkehr und Ladungskonjugation). Wie aber führen diese Symmetriebrechungen zu einem EDM?... 000838686 536__ $$0G:(DE-HGF)POF3-612$$a612 - Cosmic Matter in the Laboratory (POF3-612)$$cPOF3-612$$fPOF III$$x0 000838686 536__ $$0G:(EU-Grant)694340$$asrEDM - Search for electric dipole moments using storage rings (694340)$$c694340$$fERC-2015-AdG$$x1 000838686 693__ $$0EXP:(DE-Juel1)JEDI-20170712$$5EXP:(DE-Juel1)JEDI-20170712$$eJülich Electric Dipole moment Investigations$$x0 000838686 7001_ $$0P:(DE-Juel1)156288$$aPretz, Jörg$$b1 000838686 7001_ $$0P:(DE-Juel1)131377$$aWirzba, Andreas$$b2 000838686 773__ $$0PERI:(DE-600)2057256-6$$n11$$p41-46$$tPhysik-Journal$$v16$$x1617-9439$$y2017 000838686 8564_ $$uhttps://juser.fz-juelich.de/record/838686/files/PJ11_2017_41_46.pdf$$yRestricted 000838686 8564_ $$uhttps://juser.fz-juelich.de/record/838686/files/PJ11_2017_41_46.gif?subformat=icon$$xicon$$yRestricted 000838686 8564_ $$uhttps://juser.fz-juelich.de/record/838686/files/PJ11_2017_41_46.jpg?subformat=icon-1440$$xicon-1440$$yRestricted 000838686 8564_ $$uhttps://juser.fz-juelich.de/record/838686/files/PJ11_2017_41_46.jpg?subformat=icon-180$$xicon-180$$yRestricted 000838686 8564_ $$uhttps://juser.fz-juelich.de/record/838686/files/PJ11_2017_41_46.jpg?subformat=icon-640$$xicon-640$$yRestricted 000838686 8564_ $$uhttps://juser.fz-juelich.de/record/838686/files/PJ11_2017_41_46.pdf?subformat=pdfa$$xpdfa$$yRestricted 000838686 909CO $$ooai:juser.fz-juelich.de:838686$$pec_fundedresources$$pVDB$$popenaire 000838686 9101_ $$0I:(DE-588b)5008462-8$$6P:(DE-Juel1)156288$$aForschungszentrum Jülich$$b1$$kFZJ 000838686 9101_ $$0I:(DE-588b)5008462-8$$6P:(DE-Juel1)131377$$aForschungszentrum Jülich$$b2$$kFZJ 000838686 9131_ $$0G:(DE-HGF)POF3-612$$1G:(DE-HGF)POF3-610$$2G:(DE-HGF)POF3-600$$3G:(DE-HGF)POF3$$4G:(DE-HGF)POF$$aDE-HGF$$bForschungsbereich Materie$$lMaterie und Universum$$vCosmic Matter in the Laboratory$$x0 000838686 9141_ $$y2017 000838686 915__ $$0StatID:(DE-HGF)0300$$2StatID$$aDBCoverage$$bMedline 000838686 920__ $$lyes 000838686 9201_ $$0I:(DE-Juel1)IKP-2-20111104$$kIKP-2$$lExperimentelle Hadrondynamik$$x0 000838686 9201_ $$0I:(DE-Juel1)IKP-3-20111104$$kIKP-3$$lTheorie der starken Wechselwirkung$$x1 000838686 9201_ $$0I:(DE-Juel1)IAS-4-20090406$$kIAS-4$$lTheorie der Starken Wechselwirkung$$x2 000838686 9201_ $$0I:(DE-82)080023_20140620$$kJARA-FAME$$lJARA-FAME$$x3 000838686 980__ $$ajournal 000838686 980__ $$aVDB 000838686 980__ $$aI:(DE-Juel1)IKP-2-20111104 000838686 980__ $$aI:(DE-Juel1)IKP-3-20111104 000838686 980__ $$aI:(DE-Juel1)IAS-4-20090406 000838686 980__ $$aI:(DE-82)080023_20140620 000838686 980__ $$aUNRESTRICTED 000838686 981__ $$aI:(DE-Juel1)IAS-4-20090406